布里淵散射是由布里淵提出來的，在1922年從理論上預(yù)言由熱激聲波引起的光散射。1964年的一天，R.Y.Chiao等人將He-Ne激光打進(jìn)各種液體中，第一次在實(shí)驗(yàn)中觀察到受激布里淵散射；布里淵散射也屬于拉曼效應(yīng)，即光在介質(zhì)中受到各種元激發(fā)的非彈性散射，其頻率變化表征了元激發(fā)的能量。與拉曼散射不同的是，在布里淵散射中是研究能量較小的元激發(fā)，如聲學(xué)聲子和磁振子等。

基礎(chǔ)概念

光纖中的散射過程主要有三種，分別是布里淵散射、拉曼散射與瑞利散射。其中布里淵散射是光波與聲波在光纖中傳播時(shí)互相作用而產(chǎn)生的散射。布里淵散射是一種非彈性散射（光的散射頻率不等于入射頻率），經(jīng)過散射后會(huì)發(fā)生頻移，稱為布里淵頻移，散射可以分為自發(fā)布里淵散射和受激 布里淵散射，而受激布里淵散射往往建立在自發(fā)布里淵散射的基礎(chǔ)上。

產(chǎn)生散射的過程

一束頻率為w的泵浦光通過光纖由于電致伸縮效應(yīng)，產(chǎn)生彈性聲波。彈性聲波會(huì)使光纖折射率在時(shí)間和空間上發(fā)生周期性改變，可看做是一個(gè)動(dòng)態(tài)光纖光柵。泵浦光受聲子對(duì)光柵調(diào)制，產(chǎn)生ws的相干聲波，同時(shí)產(chǎn)生頻率為wp 的散射光波又稱為Stokes光。受激布里淵散射的過程實(shí)質(zhì)可描述為，一個(gè)泵浦光子的湮滅，同時(shí)產(chǎn)生了一個(gè)散射光子和一個(gè)聲學(xué)聲子，該過程相互作用的量子間同時(shí)滿足能量和動(dòng)量守恒定律。

自發(fā)和受激布里淵散射

在光纖中傳播的光波，其大部分是前向傳播的，但由于光纖的非結(jié)晶材料在微觀空間存在不均勻結(jié)構(gòu)，有一小部分光會(huì)發(fā)生散射。光纖中的散射過程主要有三種：瑞利散射、拉曼散射和布里淵散射，它們的散射機(jī)理各不相同。其中，布里淵散射是光波與聲波在光纖中傳播時(shí)相互作用而產(chǎn)生的光散射過程，在不同的條件下，布里淵散射又分別以自發(fā)散射和受激散射兩種形式表現(xiàn)出來。

入射的聲子能夠轉(zhuǎn)化為一個(gè)具有更低能量的散射聲子，通常是背向傳播，還有另一個(gè)聲子。光場(chǎng)與聲波通過電致伸縮發(fā)生相互耦合。即使在很低的光功率情況下，光纖材料分子的布朗運(yùn)動(dòng)將產(chǎn)生聲學(xué)噪聲，當(dāng)這種聲學(xué)噪聲在光纖中傳播時(shí)，其壓力差將引起光纖材料折射率的變化，從而對(duì)傳輸光產(chǎn)生自發(fā)散射作用，同時(shí)聲波在材料中的傳播將使壓力差及折射率變化呈現(xiàn)周期性，導(dǎo)致散射光頻率相對(duì)于傳輸光有一個(gè)多普勒頻移，這種散射稱為自發(fā)布里淵散射。自發(fā)布里淵散射可用量子物理學(xué)解釋如下：一個(gè)泵浦光子轉(zhuǎn)換成一個(gè)新的頻率較低的斯托克斯光子并同時(shí)產(chǎn)生一個(gè)新的聲子；同樣地，一個(gè)泵浦光子吸收一個(gè)聲子的能量轉(zhuǎn)換成一個(gè)新的頻率較高的反斯托克斯光子。因此在自發(fā)布里淵散射光譜中，同時(shí)存在能量相當(dāng)?shù)乃雇锌怂购头此雇锌怂箖蓷l譜線，其相對(duì)于入射光的頻移大小與光纖材料聲子的特性有直接關(guān)系。

由于構(gòu)成光纖的硅材料是一種電致伸縮材料，當(dāng)大功率的泵浦光在光纖中傳播時(shí)，其折射率會(huì)增加，產(chǎn)生電致伸縮效應(yīng)，導(dǎo)致大部分傳輸光被轉(zhuǎn)化為反向傳輸?shù)纳⑸涔?，產(chǎn)生受激布里淵散射。具體過程是：當(dāng)泵浦光在光纖中傳播時(shí)，其自發(fā)布里淵散射光沿泵浦光相反的方向傳播，當(dāng)泵浦光的強(qiáng)度增大時(shí)，自發(fā)布里淵散射的強(qiáng)度增加，當(dāng)增大到一定程度時(shí)，反向傳輸?shù)乃雇锌怂构夂捅闷止鈱l(fā)生干涉作用，產(chǎn)生較強(qiáng)的干涉條紋，使光纖局部折射率大大增加。這樣由于電致伸縮效應(yīng)，就會(huì)產(chǎn)生一個(gè)聲波，聲波的產(chǎn)生激發(fā)出更多的布里淵散射光，激發(fā)出來的散射光又加強(qiáng)聲波，如此相互作用，產(chǎn)生很強(qiáng)的散射，這就是受激布里淵散射（SBS）。相對(duì)于光波而言，聲波的能量可忽略，因此在不考慮聲波的情況下，這種SBS過程可以概括為頻率較高的泵浦光的能量向頻率低的斯托克斯光轉(zhuǎn)移的過程。這樣受激布里淵散射可以看成僅僅是在有泵浦光存在的情況下在電致伸縮材料中傳播的斯托克斯光經(jīng)歷了一個(gè)光增益的過程。在受激布里淵散射中，雖然理論上反斯托克斯和斯托克斯光都存在，一般情況下只表現(xiàn)為斯托克斯光。

布里淵頻移和帶寬

反射光的頻率略小于入射光的頻率，頻率差 νB等于輻射聲子的頻率。該頻率差稱為布里淵頻移，由相位匹配條件決定。只存在背向布里淵散射時(shí)，布里淵頻移可以通過折射率n，聲學(xué)速度va，以及真空波長(zhǎng)λ計(jì)算得到：νΒ=2nυa/λ（計(jì)算光纖中的布里淵散射，需要采用有效折射率），光纖中主要存在背向的布里淵散射。但是，由于聲學(xué)波導(dǎo)效應(yīng)也會(huì)產(chǎn)生很弱的前向布里淵散射。布里淵頻率與介質(zhì)材料組分有關(guān)，并且在一定程度上依賴于介質(zhì)的溫度和壓力。這種相關(guān)性在光纖傳感器中會(huì)用到。受激布里淵散射另一個(gè)很重要的應(yīng)用是光學(xué)相位共軛。例如，在高功率調(diào)Q激光器中的相位共軛反射鏡能夠使激光晶體中前向和后向產(chǎn)生的熱畸變相互抵消。

光纖中的受激布里淵散射

窄帶光學(xué)信號(hào)（例如，單頻激光器產(chǎn)生的）在光纖放大器中被放大或者在無源光纖中傳播時(shí)常產(chǎn)生受激布里淵散射（SBS）。材料的非線性通常不是很高，但是小的有效模式面積和長(zhǎng)的傳輸長(zhǎng)度有利于非線性效應(yīng)的產(chǎn)生。

長(zhǎng)度為10 m的光纖中的泵浦光（從左往右傳播，紅色曲線）和產(chǎn)生的布里淵信號(hào)功率（從右往左傳播，橘色曲線）。泵浦光功率為1 W。

上圖顯示的是當(dāng)單色光在10m長(zhǎng)光纖中傳播的情況。兩相反方向傳播的布里淵頻移來自于量子漲落，開始時(shí)功率很低，但是迅速增大。但其功率仍遠(yuǎn)小于入射功率1 W。

當(dāng)泵浦功率提高到1.8W時(shí)，布里淵增益（由分貝表示）幾乎加倍，并且布里淵光變得很強(qiáng)。

與上圖相同，泵浦功率變?yōu)?.8W。

如果繼續(xù)增大泵浦功率，布里淵光波的功率將會(huì)與泵浦功率相當(dāng)。這時(shí)會(huì)產(chǎn)生很強(qiáng)的泵浦光損耗。并且，這時(shí)需要考慮傳輸損耗，因?yàn)樵谠撻L(zhǎng)度的光纖中這一損耗很大。它同時(shí)影響泵浦光和布里淵光。

二氧化硅光纖中的布里淵頻移為10-20 GHz，布里淵增益的帶寬典型范圍為50-100 MHz，是由強(qiáng)的聲子吸收（聲子壽命短）決定的。但是，很多效應(yīng)都能影響布里淵增益譜，例如聲子相速度的橫向變化或者縱向的溫度變化。因此，峰值增益可能會(huì)減小，導(dǎo)致更高的SBS閾值。

窄帶連續(xù)光波在光纖中的布里淵閾值對(duì)應(yīng)的布里淵增益的典型值為90 dB。（由于活性光纖中的附加激光增益，閾值可能更低。）而對(duì)于超短脈沖列，SBS閾值不是由峰值功率決定，而是由功率譜密度決定，這在Spotlight article中有詳細(xì)解釋。

SBS對(duì)光纖中窄帶光學(xué)信號(hào)的放大和傳播提供了很嚴(yán)格的功率限制。為了提高布里淵閾值，可以將光的帶寬提高到大于布里淵增益帶寬，減小光纖長(zhǎng)度，將兩個(gè)不同布里淵頻率的光纖連接一起，或者（高功率有源光纖器件中）利用縱向變化的溫度[21]。還可以減小光學(xué)導(dǎo)波與聲學(xué)波之間的交疊程度，或者對(duì)聲學(xué)波引入大的傳播損耗。，考慮摻雜濃度，有效模式面積和泵浦傳播方向等因素后，改進(jìn)基本的放大器設(shè)計(jì)也可以在一定程度上減小SBS產(chǎn)生的問題。

在有些情況下，布里淵增益可以用于布里淵光纖激光器中[5,10,18]。這種裝置通常用作光纖環(huán)形激光器。由于諧振腔損耗很低，這些裝置的泵浦閾值相對(duì)較低，并且?guī)挶容^小，布里淵頻移隨溫度變化的性質(zhì)可以用于溫度和壓力傳感中。

基于受激布里淵散射的光纖激光器的結(jié)構(gòu)

泵浦光進(jìn)入到光纖放大器中進(jìn)行光放大，放大后的泵浦光經(jīng)環(huán)形器耦合進(jìn)環(huán)形諧振腔。高非線性光纖用來產(chǎn)生后向散射的Stokes光。Stokes光經(jīng)耦合器C1分束，一部分從一端口出射，作為輸出；另一部分繼續(xù)在環(huán)形腔里振蕩。為了保證在環(huán)形腔內(nèi)往返傳播的光的相干性，在環(huán)形腔中插入偏振器件，控制腔內(nèi)光波具有相同的偏振態(tài)，實(shí)現(xiàn)由布里淵泵浦光到Stokes光的線寬壓縮。

在光纖激光器中作用的機(jī)理

當(dāng)入射到光纖中的泵浦光功率達(dá)到一定值后，纖芯中的自發(fā)布里淵散射會(huì)轉(zhuǎn)化成與泵浦光功率強(qiáng)相關(guān)的 SBS。此時(shí) SBS 的產(chǎn)生機(jī)理可從光纖的電致伸縮效應(yīng)角度解釋，如圖所示：一開始，前向行進(jìn)的泵浦光在光纖中激發(fā)電致伸縮效應(yīng)產(chǎn)生聲波，聲波致使纖芯的折射率被周期性地調(diào)制，產(chǎn)生與泵浦光行進(jìn)方向一致的移動(dòng)布拉格光柵，于是有一部分泵浦光會(huì)被移動(dòng)的布拉格光柵后向散射。由于多普勒效應(yīng)，后向散射光的頻率相對(duì)前向 行進(jìn)的泵浦光頻率產(chǎn)生了下移（頻移量即為聲波的頻率），成為新的Stokes 光。另外，當(dāng) 后向散射的 Stokes 光和前向行進(jìn)的泵浦光在纖芯中互相干涉時(shí)，又會(huì)激發(fā)更強(qiáng)的電致伸 縮效應(yīng)。這樣，當(dāng)泵浦光的功率增大時(shí)，更多的 Stokes 光會(huì)被散射回去與泵浦光形成更強(qiáng)的干涉（光纖的電致伸縮效應(yīng)更強(qiáng)），繼而產(chǎn)生更強(qiáng)的移動(dòng)布拉格光柵，更強(qiáng)的移動(dòng)布拉格光柵又會(huì)散射更多的 Stokes 光，如此形成了一個(gè)不斷加強(qiáng)的循環(huán)過程，直至達(dá)到平衡。

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我們通過三個(gè)主要產(chǎn)品系列推動(dòng)這一技術(shù)，即

• BRaMMS – Solo-XXXX/XXXX產(chǎn)品系列，覆蓋光譜700nm-2000nm的基波波長(zhǎng)。

• BRaMMS – Duetto-XXX/XXXX產(chǎn)品系列，由腔內(nèi)二次諧波頻譜覆蓋范圍350nm-780nm。

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優(yōu)點(diǎn)

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• 沒有限制應(yīng)用的模式跳動(dòng)及相關(guān)的高頻噪聲

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